ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΦΥΣΙΚΗΣ και όχι μόνο…

Στη διεύθυνση http://phet.colorado.edu/el/simulation/legacy/fluid-pressure-and-flow

υπάρχει μια καλή προσομοίωση όπου μπορεί κανείς να επαληθεύσει “πειραματικά”

1. Θεμελιώδη νόμο υδροστατικής-αρχή Pascal

2. Nόμο συνέχειας και νόμο Bernoulli.

3. Θεώρημα Toriccelli

Αρμονικό κύμα με πλάτος Α = 0,4m και περίοδο Τ = 0,4s, διαδίδεται με ταχύτητα υδ = 2m/s κατά μήκος γραμμικού ελαστικού μέσου που ταυτίζεται με το θετικό ημιάξονα Οx. Το σημείο Ο στην αρχή του άξονα εκτελεί ταλάντωση με εξίσωση ψ = Αημωt. Υλικό σημείο Κ του ελαστικού μέσου έχει τη χρονική στιγμή t1 φάση ταλάντωσης

ΣΥΝΕΧΕΙΑ

Στην κινητή γέφυρα που ενώνει τη Λευκάδα με τη στεριά, προκειμένου να εμποδίζονται τα οχήματα να κινούνται με μεγάλες ταχύτητες έχουν τοποθετηθεί εγκάρσια μεταλλικές ράβδοι σχήματος ορθογωνίου, όπως φαίνονται στην διατομή του σχήματος, που ανά δύο απέχουν μεταξύ τους απόσταση d, όπως στο σχήμα.

ΣΥΝΕΧΕΙΑ

Του Φώτη Ζαφειριάδη

Πατείστε στην παρακάτω εικόνα

Σώμα μάζας m = 5kg εκτελεί ευθύγραμμη κίνηση σε άξονα xx΄με την επίδραση δύο δυνάμεων. Μιας δύναμης επαναφοράς με αλγεβρική τιμή F_επ = -40x (S.I.) και μιας δύναμης απόσβεσης με αλγεβρική τιμή F_απ = -20υ (S.I.), όπου x και υ οι αλγεβρικές τιμές θέσης και ταχύτητας αντίστοιχα. Το σώμα εκτελεί φθίνουσα ταλάντωση και οι χρονικές εξισώσεις της απομάκρυνσης και της ταχύτητας είναι

ΣΥΝΕΧΕΙΑ

Του Διονύση Μάργαρη

Κατά την μετωπική ελαστική κρούση έχουμε καταλήξει στις σχέσεις:

Για τις ταχύτητες των δύο υλικών σημείων που συγκρούονται ελαστικά και που το δεύτερο σώμα είναι αρχικά ακίνητο.

Οι τελικές ταχύτητες συνεπώς των δύο σωμάτων, εξαρτώνται καθαρά από τις σχέσεις των μαζών τους.

Αλλά τότε ανάλογα με την σχέση των δύο μαζών, θα έχουμε διαφορετικά «πρακτικά» αποτελέσματα και μερικά από αυτά μπορούν να δημιουργούν «εκπλήξεις»!

Ας ξεκινήσουμε από μια πολύ συχνή περίπτωση:

ΣΥΝΕΧΕΙΑ

Βασισμένο στην αντίστοιχη εργασία του Σταύρου Πρωτογεράκη.

Α) Έστω σύστημα δύο σωμάτων Σ₁ και Σ₂, με μάζες m₁ και m₂, που βρίσκονται σε επαφή πάνω σε οριζόντιο επίπεδο. Το Σ₁ είναι δεμένο στο άκρο οριζόντιου ελατηρίου (όπως στο σχήμα) σταθεράς k ενώ το Σ₂ δεν είναι κολλημένο με το Σ₁. Μετακινούμε το σύστημα συμπιέζοντας το ελατήριο και το αφήνουμε ελεύθερο, οπότε εκτελεί α.α.τ.

ΣΥΝΕΧΕΙΑ

Σώμα μάζας m ηρεμεί πάνω σε λείο κεκλιμένο επίπεδο γωνίας κλίσης φ, όπου ημφ= 0,5 με τη βοήθεια ιδανικού ελατηρίου σταθεράς k, που έχει το πάνω άκρο του ακλόνητο, όπως φαίνεται στο σχήμα. Εκτρέπουμε το σώμα φέρνοντάς το στη θέση φυσικού μήκους του ελατηρίου και το αφήνουμε ελεύθερο να εκτελέσει α.α.τ. Κάποια στιγμή που το σώμα βρίσκεται σε ακραία θέση το σταματάμε. Στη συνέχεια μεγαλώνουμε τη γωνία κλίσης σε θ ώστε ημθ = 0,6 και αφήνουμε το σώμα ελεύθερο να συνεχίσει την ταλάντωσή του από τη θέση που το σταματήσαμε. Αν Ε η ενέργεια της αρχικής ταλάντωσης και Ε΄η ενέργεια της νέας ταλάντωσης

ΣΥΝΕΧΕΙΑ

Για να δείξουμε ότι ένα σώμα εκτελεί απλή αρμονική ταλάντωση (α.α.τ.), αρκεί

α) Να υπάρχει θέση ισορροπίας (Θ.Ι.), δηλαδή θέση όπου …

ΣΥΝΕΧΕΙΑ